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POLITECNICO DI BARI - Catalogo dei prodotti della Ricerca
Long-duration γ-ray bursts (GRBs) are the most luminous sources of electromagnetic radiation known in the Universe. They arise from outflows of plasma with velocities near the speed of light that are ejected by newly formed neutron stars or black holes (of stellar mass) at cosmological distances1,2. Prompt flashes of megaelectronvolt-energy γ-rays are followed by a longer-lasting afterglow emission in a wide range of energies (from radio waves to gigaelectronvolt γ-rays), which originates from synchrotron radiation generated by energetic electrons in the accompanying shock waves3,4. Although emission of γ-rays at even higher (teraelectronvolt) energies by other radiation mechanisms has been theoretically predicted5–8, it has not been previously detected7,8. Here we report observations of teraelectronvolt emission from the γ-ray burst GRB 190114C. γ-rays were observed in the energy range 0.2–1 teraelectronvolt from about one minute after the burst (at more than 50 standard deviations in the first 20 minutes), revealing a distinct emission component of the afterglow with power comparable to that of the synchrotron component. The observed similarity in the radiated power and temporal behaviour of the teraelectronvolt and X-ray bands points to processes such as inverse Compton upscattering as the mechanism of the teraelectronvolt emission9–11. By contrast, processes such as synchrotron emission by ultrahigh-energy protons10,12,13 are not favoured because of their low radiative efficiency. These results are anticipated to be a step towards a deeper understanding of the physics of GRBs and relativistic shock waves.
Teraelectronvolt emission from the γ-ray burst GRB 190114C / Acciari, V. A.; Ansoldi, S.; Antonelli, L. A.; Arbetengels, A.; Baack, D.; Babic, A.; Banerjee, B.; Barres deAlmeida, U.; Barrio, J. A.; Becerragonzalez, J.; Bednarek, W.; Bellizzi, L.; Bernardini, E.; Berti, A.; Besenrieder, J.; Bhattacharyya, W.; Bigongiari, C.; Biland, A.; Blanch, O.; Bonnoli, G.; Bosnjak, Z.; Busetto, G.; Carosi, A.; Carosi, R.; Ceribella, G.; Chai, Y.; Chilingaryan, A.; Cikota, S.; Colak, S. M.; Colin, U.; Colombo, E.; Contreras, J. L.; Cortina, J.; Covino, S.; D'Amico, G.; D'Elia, V.; Da Vela, P.; Dazzi, F.; Deangelis, A.; Delotto, B.; Delfino, M.; Delgado, J.; Depaoli, D.; Di Pierro, F.; Di Venere, L.; Do SoutoEspineira, E.; Dominisprester, D.; Donini, A.; Dorner, D.; Doro, M.; Elsaesser, D.; Fallahramazani, V.; Fattorini, A.; Fernandez-Barral, A.; Ferrara, G.; Fidalgo, D.; Foffano, L.; Fonseca, M. V.; Font, L.; Fruck, C.; Fukami, S.; Gallozzi, S.; Garcialopez, R. J.; Garczarczyk, M.; Gasparyan, S.; Gaug, M.; Giglietto, N.; Giordano, F.; Godinovic, N.; Green, D.; Guberman, D.; Hadasch, D.; Hahn, A.; Herrera, J.; Hoang, J.; Hrupec, D.; Hutten, M.; Inada, T.; Inoue, S.; Ishio, K.; Iwamura, Y.; Jouvin, L.; Kerszberg, D.; Kubo, H.; Kushida, J.; Lamastra, A.; Lelas, D.; Leone, F.; Lindfors, E.; Lombardi, S.; Longo, F.; Lopez, M.; Lopez-Coto, R.; Lopez-Oramas, A.; Loporchio, S.; Machado deOliveira Fraga, B.; Maggio, C.; Majumdar, P.; Makariev, M.; Mallamaci, M.; Maneva, G.; Manganaro, M.; Mannheim, K.; Maraschi, L.; Mariotti, M.; Martinez, M.; Masuda, S.; Mazin, D.; Micanovic, S.; Miceli, D.; Minev, M.; Miranda, J. M.; Mirzoyan, R.; Molina, E.; Moralejo, A.; Morcuende, D.; Moreno, V.; Moretti, E.; Munar-Adrover, P.; Neustroev, V.; Nigro, C.; Nilsson, K.; Ninci, D.; Nishijima, K.; Noda, K.; Nogues, L.; Nothe, M.; Nozaki, S.; Paiano, S.; Palacio, J.; Palatiello, M.; Paneque, D.; Paoletti, R.; Paredes, J. M.; Penil, P.; Peresano, M.; Persic, M.; Pradamoroni, P. G.; Prandini, E.; Puljak, I.; Rhode, W.; Ribo, M.; Rico, J.; Righi, C.; Rugliancich, A.; Saha, L.; Sahakyan, N.; Saito, T.; Sakurai, S.; Satalecka, K.; Schmidt, K.; Schweizer, T.; Sitarek, J.; Snidaric, I.; Sobczynska, D.; Somero, A.; Stamerra, A.; Strom, D.; Strzys, M.; Suda, Y.; Suric, T.; Takahashi, M.; Tavecchio, F.; Temnikov, P.; Terzic, T.; Teshima, M.; Torres-Alba, N.; Tosti, L.; Tsujimoto, S.; Vagelli, V.; van Scherpenberg, J.; Vanzo, G.; Vazquezacosta, M.; Vigorito, C. F.; Vitale, V.; Vovk, I.; Will, M.; Zaric, D.; Nava, L.. - In: NATURE. - ISSN 0028-0836. - STAMPA. - 575:7783(2019), pp. 455-458. [10.1038/s41586-019-1750-x]
Teraelectronvolt emission from the γ-ray burst GRB 190114C
Long-duration γ-ray bursts (GRBs) are the most luminous sources of electromagnetic radiation known in the Universe. They arise from outflows of plasma with velocities near the speed of light that are ejected by newly formed neutron stars or black holes (of stellar mass) at cosmological distances1,2. Prompt flashes of megaelectronvolt-energy γ-rays are followed by a longer-lasting afterglow emission in a wide range of energies (from radio waves to gigaelectronvolt γ-rays), which originates from synchrotron radiation generated by energetic electrons in the accompanying shock waves3,4. Although emission of γ-rays at even higher (teraelectronvolt) energies by other radiation mechanisms has been theoretically predicted5–8, it has not been previously detected7,8. Here we report observations of teraelectronvolt emission from the γ-ray burst GRB 190114C. γ-rays were observed in the energy range 0.2–1 teraelectronvolt from about one minute after the burst (at more than 50 standard deviations in the first 20 minutes), revealing a distinct emission component of the afterglow with power comparable to that of the synchrotron component. The observed similarity in the radiated power and temporal behaviour of the teraelectronvolt and X-ray bands points to processes such as inverse Compton upscattering as the mechanism of the teraelectronvolt emission9–11. By contrast, processes such as synchrotron emission by ultrahigh-energy protons10,12,13 are not favoured because of their low radiative efficiency. These results are anticipated to be a step towards a deeper understanding of the physics of GRBs and relativistic shock waves.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.